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在本文的第一部分，本人将对称Anderson模型的Yamada微扰法推广到非对称Anderson模型，并建立了与Hewson不同的重整化微扰方法。通过计算本征自能和正规顶角，得到了局域电子占据数n和重整化因子Z、重整化的局域能级E，以及重整化参数U、△、u=U/π△关于裸参数εd、U/π△的展开式。所有结果在对称（εd=-U/2）时的值都与Hewson的结果相同。本人还计算了局域电子态密度和杂质电导，得到了态密度峰的位置ωmax=2E/{2+u2}，以及杂质电导在零温附近的展开式σ（T，E）=σ（0，0）.[1+（E/△）2+（πT/△）2（1+2u2）/3}，这些结果适用于从弱耦合u《1到强耦合石→1的整个耦合强度区域。本人还计算了弱磁场下的对称Anderson模型，得到了态密度峰的位置ωmax=±2h（1+u）/{2+u2），以及杂质电导在零温附近的展开式σ（T，h）=σ（0，0）{1+（h/△）2（1+2u）+（πT/△）2（1+2u2）/3}，将结果进行对比后，本人发现所得结果正是Hewson的NRG结果在弱磁场下展开的主导项。由于在哈密顿量中重新定义了局域能级，文中采用的重整化微扰方法比Hewson的重整化微扰方法更适合于研究非对称Anderson模型。
在本文的第二和第三部分，本人研究了局域电子的自旋极化对两种体系基态性质的影响。首先，本人通过局域电子能级非自旋简并的Anderson模型来研究自旋极化对Kondo系统基态的影响。由推广的Schrieffer-Wolff变换，本人得到一个类似s-d交换模型的有效模型，通过用变分法研究这个有效模型，本人论证了无论Anderson模型中局域电子自旋极化有多弱，都将导致Kondo单态的瓦解。然后，本人用对角化方法研究了Cu位自旋极化对Zhang-Rice单态的影响，发现，无自旋极化时Zhang-Rice单态就是对角化得到的基态在单占据子空间的投影，因此用对角化方法能更好地理解Zhang-Rice单态；用对角化方法本人发现存在任意大小的Cu位自旋极化时基态都不能再投影得到Zhang-Rice单态。