【摘 要】
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论文重点报告了通过D0→KS0π+π-衰变道的含时Dalitz拟合,实现对D0-D0混合参数的测量以及间接CP破缺(（|p/p|,arg（q/p））的寻找。该分析是基于位于KEKB不对称e+e-对撞机上的Belle探测器采集的921fb-1数据。我们通过D*+→D0πs+,D0→KS0π+π-的衰变链来重建D0介子,其中软π（πs）的电荷符号标记了所产生D0的味,Ks0由一对π+和π-带电径迹重建
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论文重点报告了通过D0→KS0π+π-衰变道的含时Dalitz拟合,实现对D0-D0混合参数的测量以及间接CP破缺(（|p/p|,arg（q/p））的寻找。该分析是基于位于KEKB不对称e+e-对撞机上的Belle探测器采集的921fb-1数据。我们通过D*+→D0πs+,D0→KS0π+π-的衰变链来重建D0介子,其中软π（πs）的电荷符号标记了所产生D0的味,Ks0由一对π+和π-带电径迹重建。通过结合Ks0和两个相反电荷的7r来重建D0介子。为了压制来自组合本底和BB的事例,我们在质心系下位于（?）（4S）和T（5S）能量的事例分别要求D*的动量大于2.5GeV/c和3.1GeV/c。我们将实验系下链接D0产生和衰变顶点的矢量投影到D0的动量矢量上计算得出其衰变时间。通过相应顶点拟合的协方差矩阵可以计算出该衰变时间的不确定度ρt。重建的事例中包含有两种本底：随机对本底和组合本底。随机时本底指的是正确重建的D0衰变和一个随机产生的软πs+介子组合而成的事例。组合本底包含剩余的其他类本底。我们用两个动力学变量M和Q来研究事例中不同组分的产额。M=MKs0π+π-是D0的不变质量,Q=（MKs0π+π-πs—MKs0π+π--mπs）·c2是D*衰变过程释放的动能。我们在M-Q信号区|M-mD0|<15MeV/c2,5.75MeV<Q<5.95MeV中发现了纯度为95.5%,包含1231731±1633个信号事例的样本。我们尝试了不同模型的组合来描述D0→KS0π+π-的Dalitz分布,并最终选择采用Breit-Wigner模型描述P,D波成分,用K矩阵模型描述ππS波成分,用Lass模型来描述KπS波成分。我们通过包含本底的蒙特卡罗样本来检验含时Dalitz拟合过程,拟合程序给出的混合参数以及Dalitz参数的结果和输入值一致。最终的实验数据分析采用不分道的极大似然函数拟合法。相应的概率密度函数是关于衰变时间t、时间误差ρt以及Dalitz变量(（m2Ks0π+m2Ks0-）的函数,其构成考虑了由M-Q分布决定的逐事例信噪比、由蒙卡研究给出的Dalitz平面重建效率、探测器对时间的分辨、mππ2Dalitz变量的分辨函数以及本底贡献。其中的自由参数包含：混合参数（x,y）,D0的寿命τ,时间分辨函数的参数以及Dalitz模型的参数。在CP守恒的假设下,我们拟合出混合参数：（误差项依次为统计误差,实验系统误差和模型系统误差）,x和y之间的统计相关系数为0.012.DO-D0混合的测量值距离非混合点（x=0,y=0）的显著性为2.5个标准差。该结果与以往对x,y直接测量的实验分析比较,在系统误差和统计误差方面都有明显的精度改善。拟合同时给出的D0的寿命τ=（410.3±0.6）fs,和世界平均值一致。我们在D0/D0→KS0π+π-衰变道也寻找了CP破缺。测量给出的CPV参数为该结果与CP守恒的假设一致,是目前单一实验对CPV参数|q/p|和arg（q/p）的最精确测量。
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