量子色动力学(QCD)是描述夸克间强相互作用的理论，QCD理论建立后得到了众多实验上的证实，并被人们广泛应用于各类过程的研究。从G.P Lepage和S.J Brodsky应用微扰 QCD对强子的电磁形状因子和电磁跃迁形状因子的研究开始后，人们应用微扰QCD、格点QCD、非相对论QCD、k⊥因子化等理论，对介子(Meson,如π0,η,η′,ηc)电磁跃迁形状因子FM??进行了大量的理论研究工作。其中，轻介子(π0,η,η′)电磁跃迁形状因子与重介子(ηc,ηb)电磁跃迁形状因子分别在微扰QCD和非相对论QCD框架下被计算到了QCD的两圈修正。但是非相对论QCD的理论计算结果与最新的实验数据出现较大的偏差，这需要对重介子(ηc,ηb)电磁跃迁形状因子给出新的理论计算。　　本论文主要应用微扰QCD理论研究ηcγ跃迁形状因子Fηcγ，类比于π0γ跃迁形状因子的计算，在大动量Q2转移下，可以将ηcγ跃迁形状因子Fηcγ表示为部分子硬散射振幅TH(x,Q)和介子的光锥分布振幅φ(x)的卷积形式。其中硬散射振幅TH(x,Q))是微扰可算的，介子的分布振幅φ(x)是普适且与过程无关的。重介子ηc电磁跃迁形状因子的计算与轻介子π0电磁跃迁形状因子的计算略有差别，因为ηc是由粲夸克偶素(c(-c))组成,粲夸克(c)质量较大，因此在计算跃迁形状因子Fηcγ时不能忽略ηc介子和c夸克的质量。我们考虑了硬散射振幅TH(x,Q)的 QCD修正即单圈阶贡献，并选取两个价夸克纵向动量分别为xp和(1?x)p,p为ηc介子的动量,这是我们的工作与非相对论 QCD关于Fηcγ研究工作的不同之处。我们对ηc介子光锥波函数和分布振幅做出了一些模型依赖的分析，即主要采用了BSW模型波函数ψBSW(x,k⊥)、渐近式分布振幅φasy(x)等。　　最后我们给出了跃迁形状因子Fηcγ的数值结果。我们计算出树图阶和单圈阶的Fηcγ(Q2)在Q=0处的值，再通过实验上Γ(ηc→γγ)值可以计算出对应的Fηcγ(0)=0.07，树图阶计算得出的Fηcγ(0)=0.09，而单圈阶计算得出的Fηcγ(0)值变大了，树图阶的Fηcγ(0)值比单圈阶Fηcγ(0)值更符合实验数值。我们理论计算给出了「F(Q2)/F(0)」和转移动量Q2的关系，这可以避免ηc介子衰变常数fηc的不确定性带来的影响，也便于与BABAR给出的实验数据相比较。树图阶计算得出的「F(Q2)/F(0)」值比由实验值拟合出的曲线值略微大一些，树图阶的「F(Q2)/F(0)」值在Q2趋近于0的小动量区域与实验拟合曲线值的误差特别小，在大动量区域22Gevlt;Q2lt;50Gev树图阶的「F(Q2)/F(0)」值与实验拟合曲线值也符合的较好，误差为实验拟合曲线值的9.0％左右。包含单圈阶的理论计算与树图阶相比降低了「F(Q2)/F(0)」值，单圈阶计算得出的「F(Q2)/F(0)」值略低于实验拟合曲线值，能够很好的与实验拟合曲线值相吻合，单圈阶计算的「F(Q2)/F(0)」值在大动量区域22Gevlt;Q2lt;50Gev的误差为实验拟合曲线值的7.3%左右。在大动量区域22Gev;Q2t;50Gev单圈阶计算结果与树图阶计算结果相比，和实验拟合曲线值的误差是变小的，这证实了微扰QCD用于ηcγ跃迁形状因子研究的可行性和正确性。