本文中，我们计算了B→π弱形状因子f+Bπ(q2)。由于目前twist-3分布振幅的不确定性较大，我们用手征流改善关联函数，在光锥QCD求和规则下，计算给出了仅包含π介子twist-2,4分布振幅的弱形状因子f+Bπ(q2)以及对twist-2分布振幅部分的QCD辐射修正。在弱形状因子表达式中，由于干扰较大的twist-3分布振幅部分被消除，而留下的twist-4分布振幅部分的贡献较小，使得只对twist-2分布振幅部分做αs修正是可行的。最后，我们的计算结果表明，αs修正对于乘积fBf+Bπ(q2)有大约30％的增加。然而，由于考虑到fB的QCD辐射修正也是大约30％的增大，最后得到的f+Bπ(q2)的αs修正是很小的。另外，实验上可以测出f+Bπ(q2)，那么类似地用手征流改善关联函数，使得twist-2,4分布振幅部分被消去，留下的弱形状因子的表达式中仅包含twist-3分布振幅。这样相当于用实验的f+Bπ(q2)给出了π介子twist-3分布振幅的一个约束。　　 在B介子的Exclusive过程研究中，不可避免会遇到作为非微扰效应输入的强子分布振幅或者波函数。然而目前知道得最少的是twist-3分布振幅，它对计算结果带来的不确定性最大。为此，我们应用QCD求和规则计算了π介子和K介子的twist-3光锥分布振幅的头几个矩。得到的结果表明：(1)利用计算得出的头3个矩，我们可以构造出π介子和K介子的twist-3光锥分布振幅φπ,K p,σ的大致形状。其中φKp最可靠，因为它的头3个矩的QCD求和规则都满足30％不确定度，而另外3个分布振幅的第3个非零矩的QCD求和规则得放宽到40％不确定度；(2)在把求和规则的微扰部分的αg修正考虑后，我们发现φπp和φKp的归一化常数是：mp0π=1.10±0.08GeV，mp0K=1.25±0.15GeV，这比来自运动方程的值小，但与pQCD唯像分析给出的对应值相当。为了更精确地计算B介子衰变的地强子矩阵元，我们还研究了B介子的波函数。B介子中轻旁观夸克的运动方程可以导出一组偏微分方程，在Wandzura-Wilczek近似下，由两种不同的ansatz求解，我们分别给出了它们的B介子波函数解。我们的结果显示：在B介子中，轻旁观夸克的运动方程是B介子波函数ψ±(ω，z2)的一个强有力的约束。基于得到的结果，可以说明分布振幅φB(ω)和(-φ)B(ω)，对于B介子的衰变的计算，都是很重要的。